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Circuit quantique supraconducteur pour NOR dans le recuit quantique

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Circuit quantique supraconducteur pour NOR dans le recuit quantique

Caractéristiques de fonctionnement NOR et NAND

NOR est connu pour être une unité de calcul polyvalente. Dans notre méthode, l’hamiltonien est conçu pour réduire la puissance des composants logiques NOR. Le circuit quantique supraconducteur est construit par implémentation directe du circuit hamiltonien illustré sur la figure supplémentaire 1 (a). Deux types d’échantillons constitués de trois qubits correspondant à . sont préparés une Et le B pour la saisie et s Pour le résultat booléen, avec des courants critiques (jec) de 6,25 A (NOR1) et 3,75 A (NOR2). Le modèle de configuration est décrit dans la section « Méthodes ». Composantes booléennes de NOR, correspondant à quatre groupes de (uneEt le BEt le s) avec une puissance minimale, apparaissent au point de dissolution après assurance qualité. Théoriquement, le point de dissolution est exprimé par.

$$ I_{h2} = \frac {{M_{23}}}{{M_{31}}}\cdot I_{h1}$$

Et le

$$ I_{h3} = \frac {{M_{1}}}{{M_{3}}}\cdot\frac {{M_{23}}}{{M_{12}}}\cdot I_{h1 } $$

(1)

jehje (je = 1–3) est le biais externe du qubit je(correspondant aux étiquettes une Et le B,Et le s ), Mje (je = 1–3) est l’inductance mutuelle entre les qubits jeet la ligne de polarisation externe, et MJE (je= 1–3, y= 1–3) est l’induction mutuelle entre les qubits jeEt le y. Processus de dérivation d’équation. (1) Décrit dans Méthodes supplémentaires. Les inductances des qubits et leurs inductances mutuelles sont extraites du schéma de circuit (voir Méthodes). Les points de décroissance théoriques de NOR1 et NOR2 sont estimés comme (jeh1Et le jeh2Et le jeh3) = (1.4, 1.4, 3.1) et (1.3, 1.3, 2.8) [µA], successivement. Les figures 1a-c montrent respectivement les diagrammes d’état obtenus à partir de la théorie, à partir de simulations utilisant le Josephson Integrated Circuit Simulator (JSIM)27 avec jeh3= 2,0 µA, et d’expérience avec jeh3= 2,0 µA réalisé à 10 mK. Le JSIM détaillé et les méthodes expérimentales sont présentés dans la section Méthodes et dans la section « Configuration expérimentale » des Méthodes supplémentaires, respectivement. Dans l’analyse JSIM, le courant de bruit thermique est négligé afin de mettre l’accent sur la direction de l’état limite dans chaque composant logique. Un point d’arrêt est trouvé, où chaque composant booléen d’un NOR apparaît, sur l’état actuel de (jeh1Et le jeh2 Et le jeh3 ) = (1.8, 1.8, 2.0) [µA] Tant dans les expériences que dans l’analyse JSIM dans NOR1. La figure supplémentaire 3 montre la distribution itérative des composants logiques dans les expériences réalisées au point de dissolution. Des composantes booléennes correspondant à l’énergie minimale hamiltonienne sont générées de manière sélective. Dans le diagramme de cas, la frontière se trouve le long de la direction diagonale, que nous appelons une « échelle » pour plus de commodité. Lorsque l’échelle monte en diagonale vers la gauche jeh3Il diminue à partir du point de dissolution (Fig. 1d-f). D’autre part, une échelle qui monte en diagonale dans la bonne direction est créée lorsque jeh3Il augmente le point de dissolution (Fig. 1g-i). Ces tendances sont qualitativement cohérentes avec la théorie, l’analyse JSIM et les expériences. Au point de décroissance obtenu expérimentalement, les composants logiques du NOR se produisent de manière aléatoire (voir la Fig. 4 supplémentaire et la section «Caractéristiques détaillées du processus NOR» dans la note supplémentaire). Notez que nous pouvons produire un composant logique souhaité en appliquant un courant de compensation approprié (α) contre le point de décroissance. Par exemple, le composant logique de (uneEt le B) = (0, 1) peut être considéré en appliquant le biais de sortie de (jeh1 ‘, jeh2 ′) = (jeh1-α, jeh2+ a). Cela correspond à la dépendance de α le long de la direction diagonale du point de décroissance. En appliquant une valeur appropriée de α, la logique NOR peut être reproduite avec une grande précision (voir Fig. 5 supplémentaire). Nous confirmons que l’injection de flux dans l’un des qubits en adoptant α dans l’état initial restreint l’état des autres qubits car les qubits interagissent les uns avec les autres pour réduire l’énergie après QA. De plus, ce circuit quantique se comporte comme une NAND lorsque jehIl est fourni avec un signe négatif. Dans le tracé d’état NAND, la valeur absolue du point de dégénérescence est presque la même que la valeur de NOR. Les frontières de chaque composant logique sont modifiées par jeh3, Il en va de même pour NOR (voir Fig. 6 supplémentaire et la section «Fonctionnement NAND» dans la note supplémentaire). Chaque composant logique d’une NAND est reproduit avec une probabilité de réussite de 100 % en adoptant une valeur appropriée de α (voir Fig. 7 supplémentaire). QA dans NOR1 montre une forte probabilité de succès dans les opérations NOR et NAND, mais son point de rupture varie entre la théorie, l’analyse JSIM et les expériences.

forme 1

| Tendances des diagrammes d’état pour le processus NOR. Diagrammes de cas pour (une) jeh3 = 2,0 µA, (défenseur) jeh3 = 1,0 µA, (J) jeh3= 3,0 µA : (uneEt le DocteurEt le F(la théorie,)BEt le eEt le h) Analyse JSIM sans courant de bruit thermique, et (cEt le FEt le jeExpérience 10 mK.

Évaluation de la zone grise

Dans NOR2, la hauteur de barrière dans le potentiel d’énergie par qubit est réduite par rapport à celle dans NOR1 en raison de la réduction de jec. La figure supplémentaire 8 montre la distribution de fréquence pour chaque composant logique avec l’état actuel de (jeh1Et le jeh2 ) = (1.6, 1.6) [µA] et modifier jeh3Entre 0 et 9 A. À propos jeh3A partir de 2,8 µA, tous les composants logiques candidats apparaissent dans le NOR. Les figures 2a, b montrent des diagrammes de cas avec des images 2D et 3D dans jeh3A partir de 2,8 le point de décroissance expérimental est proche du point théorique. Notez que les limites de chaque composant logique changent radicalement autour de ce point. Le point de décroissance empirique de NOR2 est (jeh1 Et le jeh2Et le jeh3 ) = (1.6, 1.6, 2.8) [µA]. Pour plus de commodité, nous définissons la largeur transitoire entre deux régions logiques différentes comme la « région grise ». Il existe deux types de zones grises : le premier type est créé entre des zones adjacentes, telles que « 100 » – « 001 » et « 001 » – « 010 », et le second type se produit dans la même direction diagonale que l’échelle. Théoriquement, la largeur de l’échelle diminue de manière monotone avec le biais externe jeh3avant le point de dégénérescence. Plus tard, il augmente de façon monotone avec jeh3. Les premier et deuxième types peuvent être évalués à partir de quatre types de profils de lignes (L.14) et profils en L.5 et moi6 , respectivement (Fig. 2c et f). dans L .5 et moi6 , quatre composants logiques de NOR ont été identifiés. Les zones grises de type I dépendent du temps de recuit (June ) (Voir la figure supplémentaire 9 et la section « Fonction de zone grise de type I » de la note supplémentaire). En tant que tel June diminue, l’étendue de la zone grise s’élargit. avec une période plus longue June , l’effet du bruit peut être moyenné dans le temps. Cela contribue à la réduction de la zone grise, ce qui conduit à l’utilisation de l’effet de recuit quantique. Ces zones grises sont illustrées dans le cas de l’analyse JSIM avec courant de bruit thermique (voir Fig. 10 supplémentaire). Les figures 3a, b montrent les zones grises de type I évaluées respectivement dans les expériences et dans l’analyse JSIM. La largeur minimale de la zone grise varie entre les expériences et l’analyse JSIM. L’effet de l’écoulement dû aux cercles environnants apparaît différemment entre le JSIM et les expériences, ce qui se traduit par une différence dans la largeur minimale de la zone grise. Cependant, la prise en compte du pas équidistant courant dans l’évaluation de la zone grise contribue à supprimer l’effet de génération d’une composante logique secondaire. Les zones grises entre ‘100’ et ‘001’ et entre ‘001’ et ‘010’ ont tendance à être significatives. Ces tendances sont cohérentes avec le fait que la situation frontalière est susceptible de changer en raison de jeh3 Dans la figure 1, indiquant la facilité de changer l’état de l’énergie. En revanche, les valeurs sont petites dans les cas limites entre « 110 » et « 010 » et entre « 100 » et « 110 ». Ces tendances sont cohérentes avec le fait que les valeurs de jeh1 Et le jeh2Ne pas changer avec modification jeh3Dans la figure 1, indiquant la difficulté de changer l’état de l’énergie. Ces relations sont également confirmées quelle que soit la valeur de June(Voir la figure supplémentaire 9). Les figures 3c, d montrent une zone grise de type II avec deux orientations dans les expériences et l’analyse JSIM, respectivement. La première est une réponse monotone contre la valeur absolue de jeh3À partir du point de dégénérescence. Cette tendance est conforme aux prédictions de la théorie. La seconde est la zone grise qui s’étend un peu plus large avec des jeh3Avant le point de dissolution de l’augmentation jeh3au-delà du point de dissolution. Ces tendances sont cohérentes avec le résultat illustré à la Fig. 1, où l’occupation de la région ‘001’ est largement modifiée avec une diminution jeh3Par rapport au cas de l’augmentation jeh3. L’analyse JSIM reproduit également les mêmes tendances observées dans les expériences. Notez que les tendances changent pour un courant de bruit thermique supérieur à 2,5 pA/Hz dans l’analyse JSIM. En dessous de 2,0 pA/Hz, un piégeage à l’état minimum local se produit (voir la section « Analyse de la zone grise JSIM » dans les méthodes supplémentaires). La logique dans NOR et NAND peut être obtenue avec une grande précision en ajustant l’état actuel avec des valeurs α supérieures à 1 µA le long d’une direction diagonale à partir du point de décroissance, ce qui contribue à éviter la zone grise.

Figure 2
Figure 2

| Analyse des diagrammes d’état dans le processus NOR. (une) deux et (B) Diagrammes d’état 3D de NOR2 dans une expérience de 10 mK jeh3= 2,8 µA. Afin d’analyser la largeur de la frontière entre deux régions logiques (définie comme une zone grise), les profils de ligne de L.16représenté dans (une), est évalué. caractéristiques de ligne de (c) La1(Docteur) je suis2(e) je suis5Et le (F) je suis6.

figure 3
figure 3

| Analyse de la zone grise. Le premier type d’analyse de zone grise dans (une(Expérience 10 mK)BAnalyse JSIM. encart (une) représente une analyse théorique. Dans l’analyse JSIM pour (B), un courant de bruit thermique de 3,0 pA/√Hz est adopté. Le deuxième type d’analyse de la zone grise dans (c(Expérience 10 mK)DocteurAnalyse JSIM. NOR2 est utilisé.

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Une technique spectroscopique qui identifie les molécules d’eau sur une surface révèle comment elles se relâchent après agitation

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Une technique spectroscopique qui identifie les molécules d’eau sur une surface révèle comment elles se relâchent après agitation

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Diagramme schématique du processus de relaxation vibratoire de l’étirement de OH dans l’air/eau (H2o)Interface. crédit: Communications naturelles (2024). est ce que je: 10.1038/s41467-024-45388-8

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Diagramme schématique du processus de relaxation vibratoire de l’étirement de OH dans l’air/eau (H2o)Interface. crédit: Communications naturelles (2024). est ce que je: 10.1038/s41467-024-45388-8

Une image plus complète de la façon dont les molécules d’eau excitées lorsqu’elles interagissent avec l’air perdent leur énergie a été révélée par les scientifiques de RIKEN dans une étude. publié Dans le magazine Communications naturelles. Ce résultat sera précieux pour mieux comprendre les processus se produisant à la surface de l’eau.

L’eau est une anomalie à bien des égards. Par exemple, ses points de congélation et d’ébullition sont beaucoup plus élevés que prévu, et il est moins dense sous forme solide (glace) que sous forme liquide.

Presque toutes les propriétés inhabituelles de l’eau proviennent des liaisons faibles qui se forment et se brisent constamment entre les molécules d’eau voisines. Ces liaisons, appelées liaisons hydrogène, surviennent parce que l’oxygène attire davantage les électrons que l’hydrogène. Ainsi, l’oxygène légèrement négatif d’une molécule est attiré vers les atomes d’hydrogène légèrement positifs des autres molécules.

Mais un petit segment de molécules d’eau – celles à la surface – subit les liaisons hydrogène différemment des autres molécules d’eau. Dans leur cas, le bras qui dépasse dans l’air ne forme pas de liaisons hydrogène.

Jusqu’à présent, personne n’était capable de comprendre comment les bras de ces molécules de surface se détendaient après avoir été étirés. En effet, il est très difficile d’isoler le signal de ces molécules.

« Nous avons une bonne connaissance du comportement des molécules d’eau dans un corps liquide, mais notre compréhension des molécules d’eau à l’interface est loin derrière », explique Tahi Tahara du laboratoire de spectroscopie moléculaire RIKEN.

Au cours de la dernière décennie, une équipe dirigée par Tahara a tenté de remédier à cette situation en développant des techniques spectroscopiques très sophistiquées pour explorer les interactions des molécules d’eau sur les surfaces.

L’équipe a maintenant développé une technique basée sur la spectroscopie infrarouge, suffisamment sensible pour détecter la façon dont les liaisons oxygène et hydrogène dans les molécules d’eau de surface se relâchent.

Grâce à cette technique, l’équipe a découvert que les liaisons oxygène et hydrogène coincées dans l’air tournent en premier sans perdre d’énergie. Ils se détendent ensuite d’une manière similaire aux molécules d’un corps liquide qui forment un réseau de liaisons hydrogène.

« En ce sens, il n’y a pas beaucoup de différence entre les molécules à l’interface et à l’intérieur du liquide après avoir interagi avec leurs voisines, car elles partagent toutes deux le même processus de relaxation », explique Tahara. « Ces résultats dressent un tableau complet de la façon dont les liaisons oxygène et hydrogène se détendent à la surface de l’eau. »

Tahara et son équipe ont désormais l’intention d’utiliser leur technique spectroscopique pour observer les réactions chimiques qui se produisent à l’interface de l’eau.

Plus d’information:
Woongmo Sung et al., Profil de relaxation vibratoire unifié de l’étirement de l’OH à l’interface air/eau, Communications naturelles (2024). est ce que je: 10.1038/s41467-024-45388-8

Informations sur les magazines :
L’intelligence artificielle de la nature


Communications naturelles


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Supraconductivité à haute température : exploration du couplage électron-phonon en quadrature

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Supraconductivité à haute température : exploration du couplage électron-phonon en quadrature

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Une image conceptuelle de la formation des pôles quantiques. Les boules bleues représentent les ions chargés positivement dans le réseau matériel et les deux points rouges représentent les paires de Cooper. Crédit : Pavel A. Volkov.

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Une image conceptuelle de la formation des pôles quantiques. Les boules bleues représentent les ions chargés positivement dans le réseau matériel et les deux points rouges représentent les paires de Cooper. Crédit : Pavel A. Volkov.

Nouvelle étude publié dans Lettres d’examen physique (PRL) explore le potentiel du couplage électron-phonon en quadrature pour améliorer la supraconductivité grâce à la formation de dipôles quantiques.

Le couplage électron-phonon est l’interaction entre les électrons et les vibrations dans un réseau appelé phonons. Cette interaction est cruciale pour la supraconductivité (conductivité électrique sans résistance) de certains matériaux car elle facilite la formation de paires de Cooper.

Les paires de Cooper sont des paires d’électrons liés entre eux via des interactions attractives. Lorsque ces paires de Cooper se condensent dans un état cohérent, nous obtenons des propriétés supraconductrices.

Le couplage électron-phonon peut être classé en fonction de sa dépendance au déplacement du phonon, c’est-à-dire la quantité de vibration du réseau. Le cas le plus courant est celui où la densité électronique est couplée linéairement aux déplacements du réseau, provoquant une distorsion du réseau pour entourer chaque électron.

Les chercheurs voulaient étudier si la supraconductivité des matériaux présentant un couplage quadratique pouvait être améliorée lorsque l’énergie d’interaction est proportionnelle au carré du décalage des phonons.

Phys.org s’est entretenu avec les co-auteurs de l’étude, Zhaoyu Han, Ph.D. Candidat à l’Université de Stanford et Dr Pavel Volkov, professeur adjoint au Département de physique de l’Université du Connecticut.

Parlant de sa motivation derrière la poursuite de ces recherches, Hahn a déclaré : « L’un de mes rêves a été d’identifier et de proposer de nouveaux mécanismes qui pourraient aider à atteindre la supraconductivité à haute température. »

« La supraconductivité du titanate de strontium dopé a été découverte il y a plus de 50 ans, mais son mécanisme reste une question ouverte, les mécanismes classiques étant improbables. C’est pourquoi j’ai commencé à rechercher des mécanismes alternatifs de couplage électron-phonon », a déclaré le Dr Volkov.

Le couplage linéaire et ses défis pour la supraconductivité

Comme mentionné précédemment, le couplage peut être classé comme linéaire ou quadratique.

Le couplage linéaire fait référence au scénario dans lequel le couplage est proportionnel au déplacement des phonons. En revanche, le couplage quadratique dépend du carré du décalage des phonons.

Ils peuvent être identifiés grâce à l’étude de la symétrie de la matière, aux observations expérimentales et aux cadres théoriques. Cependant, leurs effets sur la supraconductivité semblent très différents.

Le couplage linéaire, qui apparaît dans la plupart des matériaux supraconducteurs, est largement étudié en raison de sa prévalence dans de nombreux matériaux et de son cadre théorique.

Cependant, les supraconducteurs conventionnels dotés d’un couplage électron-phonon linéaire sont confrontés à des limites. Ces matériaux ont une faible température critique, qui est la température en dessous de laquelle un matériau peut présenter une supraconductivité.

« Les températures critiques de ces supraconducteurs sont généralement inférieures à 30 Kelvin ou -243,15 degrés Celsius. Cela est dû en partie au fait que l’énergie de liaison et l’énergie cinétique de la paire Cooper sont considérablement supprimées dans les régimes de couplage faible et fort, respectivement », a expliqué Hahn.

Dans le cas d’un couplage faible, les interactions électron-phonon sont faibles en raison de la faible énergie de liaison. En couplage fort, les interactions sont plus fortes, conduisant à une augmentation de la masse effective des paires de Cooper, ce qui conduit à la suppression de la supraconductivité.

Cependant, la suppression entrave tout effort visant à améliorer les températures critiques dans de tels matériaux en augmentant simplement la force de couplage, encourageant les chercheurs à explorer des matériaux dotés d’un couplage électron-phonon quadratique, qui n’est pas bien compris.

Modèle Holstein et pôles quantiques

Le modèle Holstein est un cadre théorique utilisé pour décrire l’interaction entre les électrons et les phonons. Il a déjà été utilisé pour étudier la physique générale du couplage linéaire électron-phonon.

Les chercheurs ont étendu le modèle Holstein pour inclure le couplage électron-phonon en quadrature dans leur étude.

Le modèle Holstein aide à calculer des quantités telles que l’énergie de liaison des paires de Cooper et la température critique des supraconducteurs.

Dans les matériaux conventionnels, la liaison des électrons médiée par les phonons conduit à la formation de paires de Cooper.

L’interaction est linéaire, ce qui signifie que la force de couplage augmente avec l’amplitude des vibrations du réseau. Cette interaction peut être comprise à l’aide des principes de la physique classique et est bien étayée par des observations expérimentales telles que les effets isotopiques.

Dans le cas d’une conjonction quadratique, la situation est complètement différente. En étendant le modèle Holstein pour inclure la dépendance du second ordre du couplage au déplacement des phonons, les chercheurs ont pris en compte les fluctuations quantiques (mouvement aléatoire) des phonons et leur énergie du point zéro (l’énergie des phonons à 0 K ).

Les électrons interagissent avec les fluctuations quantiques des phonons, formant un « dipôle quantique ». Contrairement au couplage linéaire, l’origine des interactions attractives est la mécanique quantique pure.

La supraconductivité est dans la limite du couplage faible et fort

Les chercheurs ont découvert que lorsque l’interaction électron-phonon est faible, le mécanisme par lequel les électrons s’apparient pour former des paires de Cooper n’est pas efficace, comme dans le cas linéaire. Il en résulte une température critique plus basse qui peut être affectée par la masse des ions (effet isotopique), mais d’une manière différente que dans le cas linéaire.

En d’autres termes, la (basse) température critique d’une substance peut changer considérablement selon les différentes masses atomiques.

En revanche, lorsque les interactions électron-phonon sont fortes, nous obtenons la formation de dipôles quantiques, qui peuvent devenir supraconducteurs à une température déterminée par leur masse effective et leur densité.

En dessous de la température critique, les condensateurs bipolaires quantiques peuvent se déplacer librement sans perturber le cristal. Plus de mouvement conduit à un état supraconducteur, plus stable et ayant une température critique plus élevée. Contrairement au mécanisme linéaire, la masse dipolaire quantique n’est que légèrement améliorée par le couplage, ce qui permet des températures critiques plus élevées.

« Notre travail montre que ce mécanisme permet des températures de transition plus élevées, au moins pour un couplage fort. Ce qui est également positif, c’est que ce mécanisme ne nécessite aucune condition préalable particulière pour être efficace, et il existe des conditions tout à fait réalistes dans lesquelles il sera dominant », a-t-il déclaré. expliqué. Dr Volkov.

« Sur la base des constantes physiques fondamentales liées aux solides, une estimation optimiste de la température critique pouvant être atteinte par ce mécanisme pourrait être de l’ordre de 100 K », a prédit Hahn.

Travail futur

« Une implication possible, tout d’abord, serait une augmentation de la température de transition de la supraconductivité. La supraconductivité dépend également de manière sensible des propriétés des électrons ; par conséquent, pour obtenir un couplage fort, nous proposons l’utilisation de super-réseaux spécialement conçus pour les électrons. » Le Dr Volkov a expliqué.

Les chercheurs affirment que la prochaine étape, en théorie, consisterait à trouver le régime optimal de force de couplage pour la supraconductivité. Les chercheurs espèrent également que les expérimentateurs exploreront les matériaux de super-réseau présentant de grands couplages électron-phonon quadratiques.

« Expérimentalement, la création de super-réseaux via la structuration ou l’utilisation d’interfaces entre des matériaux torsadés pourrait être une voie prometteuse pour atteindre le type de supraconductivité auquel nous nous attendons », a déclaré le Dr Volkov.

Hahn a également noté qu ‘ »il est important d’identifier les matériaux présentant de grands couplages électron-phonon quadratiques grâce à des calculs préliminaires, car cela n’a pas été systématiquement exploré ».

Plus d’information:
Zhaoyu Han et al., Supraconductivité dipolaire quantique à partir du couplage électron-phonon en quadrature, Lettres d’examen physique (2024). est ce que je: 10.1103/PhysRevLett.132.226001. sur arXiv: DOI : 10.48550/arxiv.2312.03844

Informations sur les magazines :
Lettres d’examen physique


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L’ESA fait le premier pas pour modifier ses politiques de géo-retour

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L’ESA fait le premier pas pour modifier ses politiques de géo-retour

WASHINGTON – Les États membres de l’Agence spatiale européenne ont pris des mesures pour ajuster leurs politiques de longue date qui attribuent des contrats pour les programmes de l’agence en fonction de l’importance de la contribution financière de chaque pays.

Lors d’une conférence de presse le 19 juin à l’issue d’une réunion du conseil d’administration de l’ESA, les responsables de l’agence ont déclaré que les membres avaient approuvé la « première étape » des changements apportés aux politiques de géoretour, ou géoretours, pour ses programmes. Dans le cadre du retour géographique, les fonds fournis par les États membres pour les programmes de l’ESA sont restitués sous forme de contrats aux entreprises de ces pays.

« Cela montre que l’ESA évolue vers de nouvelles conditions », a déclaré Josef Aschbacher, directeur général de l’ESA, lors de la conférence de presse.

Certains pays européens et membres de l’ESA ont critiqué le géoretour, arguant qu’il crée des inefficacités en attribuant des contrats sur la base des pays qui ont contribué aux programmes et pour quels montants, plutôt que sur la base du meilleur fournisseur. Ils affirment que cela entraîne des retards et une augmentation des coûts.

Cependant, d’autres ont averti que l’élimination du retour géographique pourrait nuire aux programmes de l’ESA en réduisant les incitations dont disposent les pays pour contribuer à ces programmes. Sans garantir que leurs entreprises reçoivent des contrats proportionnés au montant de leur contribution, les pays peuvent être réticents à fournir un financement.

La décision constitue un petit pas vers une modification des règles de retour géographique. « Nous avons présenté une décision visant à accroître la flexibilité dans la mise en œuvre des géoretours à l’ESA, mais également à simplifier le processus », a déclaré Geraldine Nga, directrice marketing de l’ESA.

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« Cela est vu comme une première étape dans une évolution plus générale de la politique industrielle, prenant en compte un contexte spatial totalement nouveau, qui nécessite une plus grande agilité et rapidité de prise de décision de la part de l’ESA tout en maintenant le principe de retour géographique, indispensable pour l’ESA », a-t-elle déclaré, « et nous a permis de construire une chaîne d’approvisionnement très solide en Europe ».

Les responsables de l’ESA n’ont pas expliqué les changements spécifiques au géoretour approuvés par le conseil dans la résolution, mais Aschbacher a suggéré qu’ils s’appuieraient sur une proposition faite il y a plusieurs années selon laquelle l’ESA organiserait un concours pour un programme, choisirait le soumissionnaire gagnant et chercherait ensuite un financement auprès de États membres. .

« C’est quelque chose que nous aimerions maintenant mettre en pratique sur quelques exemples », a-t-il déclaré. La nouvelle politique démarrera dans des programmes pilotes que l’ESA n’a pas encore choisis. « Nous n’avons pas encore identifié les bonnes personnes, mais je suis sûr que nous avons de bons candidats en tête. »

Les membres de l’ESA ont approuvé la décision après une discussion « intensive », a déclaré Aschbacher. Les ajustements au retour géographique ne sont qu’un élément des changements proposés par le Comité de la politique industrielle, mais il n’a fait aucune mention d’autres propositions de ce comité.

« Il existe une ouverture parmi nos États membres pour procéder à de réels ajustements et voir ce qui est le mieux pour une industrie compétitive en Europe », a-t-il déclaré. « Cependant, certains États membres ont déclaré que c’était une bonne chose. Nous avons fait des progrès très importants sur cette étape, mais nous devrions peut-être l’utiliser comme point de départ pour de nouveaux développements et de nouvelles discussions. »

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