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Les scientifiques ont découvert le système triple étoile, et ils l’appellent le plus rare

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Les scientifiques ont découvert le système triple étoile, et ils l’appellent le plus rare

Le système stellaire inhabituel est plus massif et plus petit et a un arrangement hiérarchique où deux étoiles orbitent l’une autour de l’autre et une troisième étoile orbite autour de la paire.

Un système triple étoile massif et compact récemment découvert, connu sous le nom de TIC 470710327

Lors d’une découverte récente, des astronomes ont découvert un système d’étoiles triples différent des autres du même genre.

Le système stellaire inhabituel est plus massif et plus petit et a un arrangement hiérarchique où deux étoiles orbitent l’une autour de l’autre et une troisième étoile orbite autour de la paire.

Le système d’étoiles triple ou triple s’appelle TIC 470710327 et les chercheurs l’ont découvert à l’aide des données de l’observatoire TESS (Earth-orbiting Exoplanet Survey Satellite) de la NASA.

Dans un système stellaire, des étoiles binaires orbitent au centre du système tandis qu’une troisième étoile massive orbite autour de la paire centrale.

La paire binaire d’étoiles a une masse combinée d’environ 12 fois la masse du Soleil et a une période d’orbite similaire à celle de la Terre en une journée. La plus grande étoile a environ 16 fois la masse du Soleil et orbite autour de la paire binaire tous les 52 jours.

Les scientifiques pensent que la vitesse orbitale d’une étoile plus grosse est « trop ​​rapide » si l’on tient compte de sa taille.

Le chercheur Alejandro Vigna-Gómez de l’Académie internationale Niels Bohr a déclaré : « Pour autant que nous sachions, c’est le tout premier. Nous connaissons de nombreux systèmes stellaires de troisième ordre, mais ils sont nettement moins massifs. Les étoiles massives de ce trio sont très proches. ensemble – C’est un système compact. »

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Vigna Gomez a expliqué qu’en enquêtant sur la formation du système stellaire, trois possibilités ont été envisagées.

Selon les chercheurs, l’étoile la plus grande s’est probablement formée en premier, éjectant du matériau qui aurait commencé à former une paire d’étoiles binaires si proche.

Une autre possibilité est que l’étoile binaire et la troisième étoile se soient formées séparément et aient finalement été réunies par gravité et verrouillées dans l’orbite de l’autre.

La troisième raison pourrait être qu’il existe deux systèmes stellaires binaires et que l’un des deux systèmes doit avoir fusionné en une étoile plus grande.

Un autre expert de l’étude, Ben Liu, a déclaré : « Nous encourageons également les membres de la communauté scientifique à examiner les données en profondeur. Il existe probablement des systèmes plus compacts enfouis dans les données. Ce que nous voulons vraiment savoir, c’est si ce type de système est commun dans notre univers. »

Bin Liu et Vigna Gomez ont uni leurs forces pour étudier la formation du système, exécutant plus de 100 itérations sur l’ordinateur pour évaluer le résultat le plus probable du scénario.

Les scientifiques disent qu’étudier le système en détail et en effectuer une analyse statistique sont deux choses différentes.

Les chercheurs disent avoir quelques observations mais ont besoin de l’expertise d’un astronome pour bien les expliquer.

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La dernière super lune de 2023 est la Harvest Moon de cette année, visible vendredi – The Irish Times

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La dernière super lune de 2023 est la Harvest Moon de cette année, visible vendredi – The Irish Times

La dernière super lune de 2023 sera visible vendredi soir, avec une vue légèrement plus basse samedi.

Une super lune se produit lorsque la Lune est à son point le plus proche de la Terre. En conséquence, elle peut paraître jusqu’à 30 % plus brillante que lorsqu’elle est à son point le plus éloigné, ce qui signifie qu’il s’agit de la pleine lune la plus grande et la plus brillante que les gens auront jamais vue.

L’Autorité irlandaise d’astronomie a exhorté les gens à sortir pour voir la dernière super lune de 2023, ajoutant qu’elle apparaîtra « presque aussi belle samedi » qu’elle décroît.

« L’équinoxe a eu lieu le 23 septembre et la pleine lune la plus proche de cette date est appelée la Lune des récoltes. Ce n’est donc pas seulement la Lune des récoltes de cette année, c’est aussi la quatrième et dernière super lune de 2023 », a déclaré David Moore, rédacteur en chef. de l’astronomie irlandaise.

Journal d’astronomie irlandaise Les gens sont invités à soumettre des photos ou des commentaires écrits de leurs observations qui seront publiés dans une revue spéciale de l’événement.

« Le meilleur moment pour observer est au lever de la lune, qui correspond au coucher du soleil, lorsqu’un autre effet appelé « illusion de la lune » entre en jeu, qui peut faire « apparaître » la lune plus grande à la combinaison œil/cerveau humain. » dit M. Moore.

« Les gens deviennent très créatifs lors de ce ‘super lever de lune’ et font la queue devant des bâtiments, des sculptures, des paysages et même des amis et des familles pour prendre des photos très créatives. Nous souhaitons les présenter dans le magazine Astronomy Ireland et nous espérons que les gens les diffuseront. l’île et nous envoient leurs plus belles photos pour la question de la lune », a-t-il déclaré. Notre géant.

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Le meilleur moment pour voir la lune est le vendredi à partir de 19h18 en Irlande. Samedi, la lune se lèvera à 19h31.

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Anatomie de la carte Gaia HR II. Structure verticale de l’histoire de la formation des étoiles à travers le cylindre solaire Avis mensuels de la Royal Astronomical Society

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Anatomie de la carte Gaia HR II.  Structure verticale de l’histoire de la formation des étoiles à travers le cylindre solaire  Avis mensuels de la Royal Astronomical Society

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Dynamique de la picoseconde à la microseconde des matériaux irradiés aux rayons X à un taux de répétition des impulsions en mégahertz

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Dynamique de la picoseconde à la microseconde des matériaux irradiés aux rayons X à un taux de répétition des impulsions en mégahertz

Les simulations montrent que la densité de porteurs diminue rapidement au cours de la première nanoseconde (Figure 2 (à gauche)). Par la suite, le déclin ralentit, entraînant une relaxation beaucoup plus lente. En fait, même à la fin de la simulation à 1 µs, l’échantillon ne s’était pas détendu jusqu’à son état fondamental. Cela signifie que l’impulsion suivante pourrait conduire à une excitation légèrement plus forte et qu’un grand nombre d’impulsions successives pourrait entraîner des dommages cumulatifs sur l’échantillon. Ceci est confirmé par le deuxième tracé de la même figure (à droite) qui montre l’évolution des températures convectives (traits pleins) et atomiques (traits pointillés) au centre du point focal.

Comme le montre la figure 2 (à droite), l’équilibre thermodynamique entre les électrons et les ions s’établit rapidement, puisque le temps caractéristique de couplage électron-ion utilisé dans le modèle est d’environ 0,5 ps.17,30. Passé ce délai, les températures des électrons et des ions restent pratiquement constantes sur les périodes étudiées. Bien que la propagation des ondes porteuses et de l’énergie, en général, devrait conduire à de basses températures au centre du foyer, la recombinaison continue d’Auger influence également fortement la dynamique des porteurs, ce qui fait que les températures ne changent pas sensiblement à des intervalles de temps en nanosecondes. Ceci est dû au grand nombre de porteurs excités, qui se combinent constamment, augmentant ainsi la température des porteurs. Par conséquent, même une légère augmentation de la température se produit sur de longues périodes, selon le modèle actuel. La température atomique finale est d’environ 525 K et la densité finale des porteurs est d’environ \(1,2\fois 10^{24}\) M\(^{-3}\).

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L’échelle de temps correspondant à la densité de porteurs n Les changements sont beaucoup plus longs, car d’autres processus (beaucoup plus lents) déterminent le changement. Pour les paramètres de simulation sélectionnés (voir Tab. 1 dans Réf.17) et les conditions initiales, la recombinaison Auger (et non la propagation des porteurs) joue un rôle majeur dans la dynamique de la densité des porteurs. Son taux est proportionnel à \(n^3\) (Eq. 1, premier terme côté combat), ce qui conduit in fine à une densité de porteurs homogène dans la région centrale avec des n,Figure 3 (à gauche, en bas). La propagation du porteur est proportionnelle au coefficient de diffusion Docteur (Qui à son tour est proportionnelle à la température du porteur et dépend très faiblement de la densité du porteur, voir l’équation (10) de la réf.21) et au gradient de densité de porteurs (voir l’équation (9) de la réf.21). En conséquence, la distribution finale de la densité de porteurs dans le plan latéral, figure 3 (gauche et bas), forme un cercle plus grand que le cercle initial, avec une densité de porteurs presque homogène mais faible (deux ordres de grandeur inférieurs à la densité initiale). .

Concernant la température du support, Fig. 3 (à droite), flux de puissance W Il joue le rôle principal dans sa dynamique. W est proportionnel au gradient de température du support (voir l’équation (12) dans la réf.21), provoquant une propagation relativement rapide de l’énergie hors de la région centrale et au fil du temps \(t=1\) s, région chaude plus petite que la région initiale, figure 3 (à droite, en bas).

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Nous ne connaissons aucun résultat expérimental disponible pour une comparaison directe avec notre modèle. Cependant, les échelles de temps de relaxation des cibles obtenues dans notre modèle semblent similaires à celles du silicium dopé irradié par une impulsion laser femtoseconde.31. Des données expérimentales supplémentaires sont nécessaires pour confirmer l’exactitude du modèle. Les préparatifs des expériences en question sont en cours.

Dans l’exemple actuel d’implémentation du code NanoDiff, nous avons utilisé les conditions initiales estimées à l’aide de notre outil de simulation interne, XCASCADE. Pour obtenir des conditions initiales plus réalistes, nous prévoyons d’utiliser à l’avenir notre code interne XCASCADE-3D32Prise en compte du transfert balistique d’électrons33La polarisation du faisceau et la forme non uniforme de l’impulsion spatiale. Les distributions finales de particules et d’énergie peuvent servir d’entrées à NanoDiff. Une autre amélioration prévue est d’étendre le code en trois dimensions, permettant de simuler la géométrie des incidents de rasage et ainsi de prédire la relaxation des éléments optiques dans les lignes de lumière XFEL par exemple. Il peut également être utile pour les applications laser femtoseconde (optique).

En résumé, le code NanoDiff est un outil informatique puissant pour simuler la relaxation sur une longue période (jusqu’à quelques microsecondes) de la densité de porteurs, de la température et de la température atomique dans les solides après l’impact d’une impulsion XFEL. Il s’agit d’un outil utile pour analyser la relaxation des matériaux dans les lignes de lumière et les détecteurs XFEL pendant le fonctionnement à une fréquence MHz. Les simulations actuelles montrant la relaxation de la masse de silicium après le dépôt d’une dose relativement faible de 0,06 eV/atome au centre de la tache focale soulignent la nécessité d’une telle analyse. Nous prévoyons de rendre prochainement compte des applications impliquées dans le code.

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